在传统计算机的世界里，一切信息都构建在两个泾渭分明的状态之上：0 和 1。电路的通断、电压的高低、磁极的方向，这些物理实现最终都编码为二进制序列。然而，当我们踏入量子计算的领域，这套运行了数十年的逻辑迎来了根本性的变革。这里的基本单元——量子比特（qubit）——虽同样以“0”和“1”为名，其状态|0⟩与|1⟩却蕴含着远超经典概念的丰富内涵，构成了一个全新计算范式的数学与物理基石。
超越二进制：从确定态到基态
经典比特是确定性的，它要么是0，要么是1。量子比特则是概率性的，其状态由一个二维复向量空间的单位向量来描述。|0⟩与|1⟩（狄拉克符号，读作“ket 0”和“ket 1”）正是这个空间的两个标准正交基向量，通常表示为：
|0⟩ = [1, 0]ᵀ
|1⟩ = [0, 1]ᵀ
它们被称为计算基态。在物理上，它们对应着量子系统两个可明确区分的本征态，例如光子的水平与垂直偏振、电子的自旋向上与向下，或超导电路的基态与第一激发态。然而，量子比特的神奇之处绝不限于在这两个状态间“二选一”。
核心革命：叠加原理与正交性的基石
量子力学最深刻的原理之一——叠加原理——在此登场。一个量子比特最普遍的状态|ψ⟩，是这两个基态的线性叠加：
|ψ⟩ = α|0⟩ + β|1⟩
其中α和β是复数，称为概率幅，且满足归一化条件 |α|² + |β|² = 1。|α|²代表测量时得到结果0的概率，|β|²则代表得到结果1的概率。在测量发生前，量子比特并非“非此即彼”，而是“亦此亦彼”地同时存在于所有可能性的相干叠加中。正是这种特性，使得n个量子比特能同时编码2ⁿ个状态的叠加，为量子并行计算提供了可能。
那么，如何保证当我们进行测量时，|0⟩和|1⟩是清晰可辨的结果呢？这便引出了另一个关键属性：正交性。数学上，正交意味着它们的内积为零：⟨0|1⟩ = 0（⟨0|是|0⟩的共轭转置，即行向量[1, 0]）。这一数学定义具有直接的物理意义：它保证了|0⟩和|1⟩是两个可以被完美区分的状态。若一个量子比特确定处于|0⟩，针对此基的测量将以100%的概率给出结果“0”，绝不会与|1⟩混淆。这种绝对的可靠区分性，是信息能够被稳定编码和读取的基础。
几何直观：布洛赫球面与无限可能
{|0⟩, |1⟩}作为一组标准正交基，张成了量子比特的整个状态空间（一个二维希尔伯特空间）。该空间内的任何态向量均可由它们唯一线性表出。这一关系可以通过布洛赫球面获得完美的几何直观：
- |0⟩位于球体的北极(0, 0, 1)。
- |1⟩位于球体的南极(0, 0, -1)。
两者位于球体直径的两端，距离最远，方向完全相反，这正是正交性在几何上的体现。而球面上的每一个其他点（代表形如α|0⟩+β|1⟩的叠加态），都对应着经典世界不存在的状态。经典比特被禁锢在北极和南极这两个离散点上，而量子比特则拥有整个球面（乃至其内部，对应于混合态）的广阔疆域以供探索。
结语：新计算范式的起点
综上所述，量子计算中的|0⟩与|1⟩远非简单的“量子版0和1”。它们是：
- 数学基础：构成量子态空间的标准正交基，为描述所有量子态提供了坐标系。
- 物理载体：对应着可实际制备与区分的微观量子态。
- 信息单元：作为构建叠加态与纠缠态的基本要素。
它们的正交性保障了编码的确定性与测量的可行性，而它们所支撑的叠加原理则开启了指数级的并行计算潜力。理解 |0⟩ 与 |1⟩，就是理解量子计算如何从最根本的层面拓展了“信息”与“计算”的边界。从这两个简单的符号出发，一条通往量子优势的广阔道路正徐徐展开。
是的，你说得非常对。在量子力学和量子计算的标准表述中，|0> 和 |1> 被定义为互相正交的。
这是一个极其关键的基础设定。我们可以从以下几个层面来理解：
1. 数学定义：内积为零
两个量子态的正交性由它们的内积来定义。
- 内积 <0|1> = 0
- 这里
<0|（读作“bra 0”）是|0>的共轭转置（行向量）。 - 具体计算如下：
- |0> =[ 1 0 ] \begin{bmatrix} 1 \\ 0 \end{bmatrix}[10]， 则 <0| =[ 1 0 ] \begin{bmatrix} 1 & 0 \end{bmatrix}[10]
- |1> =[ 0 1 ] \begin{bmatrix} 0 \\ 1 \end{bmatrix}[01]
- <0|1> =[ 1 0 ] \begin{bmatrix} 1 & 0 \end{bmatrix}[10][ 0 1 ] \begin{bmatrix} 0 \\ 1 \end{bmatrix}[01]= 1*0 + 0*1 =0
内积为0，在向量空间中就定义为“正交”，这类似于三维空间中垂直向量的点积为零。
2. 物理意义：可区分性
正交性具有深刻的物理含义：它保证了 |0> 和 |1> 是两种可以被完美区分的状态。
- 如果你有一个确定处于 |0> 态的系统，当你使用针对这个基的测量装置去测量时，你会以100%的概率得到结果“0”。
- 同样，一个确定处于 |1> 态的系统，测量时会以100%的概率得到结果“1”。
- 不存在任何模糊或混淆。如果它们不正交，就会有概率将 |0> 误判为 |1>，反之亦然，整个量子信息编码的基础就会崩塌。
3. 作为计算基
正是因为它们正交且归一化（长度为1），{|0>, |1>} 构成了一组标准正交基，张成了量子比特的二维状态空间（一个希尔伯特空间）。
- 这个二维空间中的任何一个量子态 |ψ>，都可以用这组基唯一地展开为：|ψ> = α |0> + β |1>
- 这里的系数 α 和 β （概率幅）就可以通过内积计算出来：α = <0|ψ>,β = <1|ψ>。
4. 几何图像：布洛赫球面的两极
在布洛赫球面这个可视化工具中：
- |0>位于球体的北极(0, 0, 1)。
- |1>位于球体的南极(0, 0, -1)。
- 这两个点的连线穿过球心，它们在球面上是距离最远、方向完全相反的两个点，这正对应着数学上的正交关系。
总结
|0> 和 |1> 的正交性不是偶然的，而是量子信息科学的基石。它确保了：
- 编码可靠性：它们是两个清晰、无歧义的信息载体。
- 测量可行性：存在一种物理测量可以绝对地区分它们。
- 数学完备性：任何量子比特态都可以用它们作为坐标轴来描述。
所以，你的理解完全正确。正是这种正交性，使得经典比特的“0和1”概念能在量子世界中找到坚实、可用的对应物，并在此基础上构建出更强大的叠加态和纠缠态。
在量子计算中，|0>和|1>（读作“ket 0”和“ket 1”）是量子比特（qubit）的两个基态或计算基态。它们构成了描述量子比特状态的基础。
为了更好地理解，我们可以将其与经典计算对比：
1. 经典比特 vs. 量子比特
- 经典比特：只能处于两种确定状态之一：0或1。
- 量子比特：可以处于|0>、|1>，或者更关键的是，处于这两者的任意线性叠加态。
2. |0> 和 |1> 的具体含义
- |0>和|1>是两个正交的向量，通常用以下方式表示：
- |0> =[ 1 0 ] \begin{bmatrix} 1 \\ 0 \end{bmatrix}[10]
- |1> =[ 0 1 ] \begin{bmatrix} 0 \\ 1 \end{bmatrix}[01]
- 它们对应于量子系统的两个可区分的物理状态。例如：
- 在光子偏振中：|0> 可能代表水平偏振，|1> 代表垂直偏振。
- 在电子自旋中：|0> 可能代表自旋向上，|1> 代表自旋向下。
- 在超导电路中：|0> 可能代表基态（低能态），|1> 代表一个激发态（高能态）。
3. 核心区别：叠加态
一个量子比特最一般的状态可以表示为：
|ψ> = α |0> + β |1>
其中 α 和 β 是复数，称为概率幅，并且满足 |α|² + |β|² = 1。
这个公式体现了量子力学的核心原理——叠加原理：
- |α|²表示测量时得到结果为|0>的概率。
- |β|²表示测量时得到结果为|1>的概率。
在测量之前，量子比特并不“是”0或1，而是同时以一定的概率幅“包含”了这两种可能性。只有在被测量的瞬间，它才会以一定的概率塌缩到 |0> 或 |1> 中的一个确定状态。
4. 重要的视觉化工具：布洛赫球面
|0> 和 |1> 在布洛赫球面上分别位于球体的北极和南极。
- 球面上的每一个点（除了内部）都代表一个可能的量子态（一个叠加态）。
- 经典比特只能呆在北极或南极这两个点上，而量子比特可以处于球面上的任何位置，这直观地展示了其状态的无限可能性。
总结
| 概念 | 经典比特 | 量子比特的基态 |
|---|---|---|
| 基本状态 | 0 和 1 | ** |
| 数学表示 | 离散值 | 单位向量（在二维复向量空间中） |
| 核心能力 | 确定性状态 | 作为构建块，可形成叠加态α |
| 物理意义 | 高/低电压等 | 对应的物理量子态（如自旋、能级、偏振） |
因此，|0>和|1>不仅仅是“量子版的0和1”，它们是构成量子比特所有可能状态的、更基本的数学和物理基础。正是由于量子比特可以处于这两个基态的叠加态，才使得量子计算拥有并行处理巨大信息量的潜力，从而实现对于经典计算机的指数级加速。
